25—

wenn wir den Wert von c einführen:

dg 70

00 2 d I.( ir.) 4 8=— 1, do, 4r.] D cosva 4 S[e, cos Az‧ † d, sin 4,] da o 2.1. d I,(A1— +† 2. sin„o.ſ ea 7nn. ſajcos 12, A'sin 12,141. 2= 1 0 0

Aus der Entwicklung für die reciproke Entfernung zweier Punkte finden wir, indem wir den äusseren Punkt in die Begrenzung rücken lassen:

1. 4.

Ꝙ, 00..

2—' cos v(—)] J. Qir) K(A r.) cos 1(2,—*) da. „= 0 0

Dies muss in

2ſdo do

4.— 4 oO dn. eingesetzt werden. In Folge der auf Seite 20 und 21 angegebenen Integralformeln ver- einfacht sich O bedeutend und reduciert sich auf

2 d,( r.) 0.= 4r kr. cosſ—oph=J, Air) K.(Air,) le, eos 2*— d. sin 4] da 0 0 00. + 4 r, X sin vo e

„v=0

97.. 6 2). J, 1ie) E.(e, ſct cos az A'sin a d. 0

Substituiert man diesen Ausdruck in die Fundamentalgl. I) so ergiebt sich

2 1

0

2, † c, †, 4x Kr. 42241) X.GA1„)= 0

0

5, 4. 3, † G, 1 r, 4744119

dr.. K, 8 1r)= O.

Ganz analoge Gl. folgen für, d', a¹, 5', sodass wir haben:

6„— d, Gc- 1— 1 —,= gʒO FF ́——. 1 4 4 2 14rk7.. A2 Sn K, Aira) 1 Diese Werte sind in ꝙ und 0. einzuseten.

Für die Funktion, deren erste Ableitungen, mit k multipl., die magnetischen Mo- mente, auf die Volumeneinheit bezogen, im Inneren des Cylinders bestimmen, erhalten wir dann:

85.* 9-=Zee ſucreri neiennee

„= O— 1r br. 122422. K. ir.) 0

2 8 ſ.(ai). a, cos 4æ+† b, sin 4r

„= 1 1-4rbre. 422(4 2al. K. ir) 0

d4 0

da. 0

4