— 11—

V3 1.5, 2 V 4. 11— V5 1. 3, 11 Ve 4 2

( w) WG4— 6a)(6.— 41)(d.— 30)

V1. 2, 5, V8 4„1— V1. 2, 5, 1I V3 4, x2

934=; (11—) V(4s— 04)(G— 05)(4.— 34)

W2. 3,4, 13 V1 5,„1.— V 3,·4, v V1 5.

7¹— 1 (1— e) VG*— 32)(6:·— 4)(d.— 49)

V3. 1,4, x2 V. 5.„— V3 1. 4. xI Va. 5,

72—„

(rr— Xa) WG.— Gu)(d·— 41)(e— 5)

V1. 2,4, 12 W6. 5. 1r— V. 2, 4, 11 V3 5, u „=—.

V Gr—) VWG*— 34)(3— 4)(6.— G5) Aus der Gleichungsgruppe(22) ergibt sich:

b 5 S b 3= Va⸗— i)(d—**), 7 Vas— Xi)(s— X).

4— d5

Die erste Gleichung der Gruppe(6) liefert:

2 2 3 Pe= k al a ce² A1 Bi 5 01.

hieraus wird:

h. Ak Ak

Da— 1(„— 64)(„— 65)+† 5(— xi¹)(— x), 1 m n wo:; h— k?2. ( A1 4 Bi 5 C1)

und endlich:

h Ak» Ak 2* XI2 dxiI XZ2 dx2 =— 64+ 5)— 61 ds—— 1.* 6 k 5 7 8 3) 7 4 d8 4 2 R(X1) 4 R(x2)

Durch diese Formeln sind alle zwölf Coefficienten, welche die Bewegung des festen Körpers in der Flüssigkeit bestimmen, eindeutig in Functionen der„i und xz ausgedrickt; und diese findet man wiederum durch Umkehrung hyperelliptischer Integrale als Functionen der Zeit.

2*