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VI. Potential der Kreisscheibe auf einen Punkt ihrer Ebene.

Wird der Arcus des Sectors 27, so erhalten wir das Potential der Kreisscheibe auf eine punktförmige Masse ihrer Ebene. welches lautet

65— 2Ver— 6r— 2Ver Vla, b, 0; 2 77)—( T) EG, r err Pe.„e.)

4 VII. Potential der homogen materiellen Kreisscheibe auf einen Punkt beliebiger Lage.

Wenn wir in V(a. b,c) den Arcus= 2p2 setzen, so erbhalten wir das Potential der Kreisscheibe auf eine punktförmige Masse belicbiger Lage in der Form n²= r² 2Ver— 2VWer 7,*)—— 270— 7¹, E(z, V(a, b, c; 2 7) 27c 1 F—)+ m E z)

m n- 1 6— n e † VWer 25) m n† m eln

welcher Wert mit demjenigen übereinstimmt, den ich in§ 2 Art 3 meiner Dissertation direct fand. Dabei ist zur Bestimmung des Wertes des nicht verschwindenden, vieldeu- tigen cyclometrischen Integrals eine besondere Rechnung nötig, wie ich sie an genannter Stelle meiner Dissertation ausführte.

Setzen wir in vorstehendem Potential e o, so erhalten wir V(a,b,o; 25), wie ich es in Art V angegeben habe.

Andere bemerkenswerte Speciellfälle für besondere Lagen der angezogenen Masse führen zu nichtelliptischen Integralen, weshalb wir sic hier übergehen wollen.

VIII. Bemerkungen über die Attraction des Kreissectors.

Differentiieren wir unser Potential des Kreissectors nach— a,— b,— c, so erhalten wir bie Coordinaten der Attraction, die der Sector auf die Masse A(a. b,c) ausübt.— Schon bei dem bedeutend einfacheren Potential der Kreisscheibe ist die hierzu nötige Arbeit, deren Hauptteil die Keduktion der elliptischen Integrale umtasst, keine geringe, wie man aus§ 2 Art 4 meiner Dissertation ersieht Noch mehr Zeit und Raum würde die entsprechende Darstellung der Attraction für den Kreissector erfordern, weshalb wir jetzt darauf verzichten müssen, können aber vielleicht ein andermal darauf zurückkommen.